specjalnie ukształtowany zamknięty kanał przeznaczony do przyspieszania cieczy lub gazów do określonej prędkości i nadawania strumieniowi określonego kierunku. Dysze są również stosowane jako środki do uzyskiwania strumieni gazu lub cieczy. Przekrój poprzeczny dyszy może być prostokątny (dysza dwuwymiarowa), kołowy (dysza osiowosymetryczna) lub o innym kształcie (dysza przestrzenna).
Wewnątrz dyszy prędkość v cieczy lub gazu wzrasta w sposób ciągły w kierunku przepływu od wartości początkowej v0 na wejściu do prędkości maksymalnej v = va na wyjściu. Na mocy zasady zachowania energii, wraz ze wzrostem prędkości v w dyszy następuje jednoczesny ciągły spadek ciśnienia i temperatury od wartości początkowych p0 i T0 do wartości minimalnych pa i Ta w obszarze wylotu. Zatem, aby w dyszy wystąpił przepływ konieczny jest pewien spadek ciśnienia, czyli musi być spełniony warunek p0 > pa. Przy zwiększeniu T0 prędkość we wszystkich przekrojach dyszy wzrasta ze względu na większą początkową energię potencjalną. Tak długo, jak prędkość przepływu nie jest zbyt duża, odpowiadające jej zmiany ciśnienia i temperatury w dyszy są niewielkie; dlatego nie ujawnia się własność ściśliwości – zdolność cieczy lub gazu do zmiany objętości w odpowiedzi na przyłożenie ciśnienia lub zmianę temperatury – i możliwe jest pominięcie wszelkich zmian gęstości p przepływającego medium, czyli uznanie gęstości za stałą. W tych warunkach dysza powinna mieć kształt zbieżny, jeżeli pożądany jest ciągły wzrost prędkości, ponieważ na mocy równania ciągłości ρvF = const, powierzchnia F przekroju poprzecznego dyszy musi maleć odwrotnie proporcjonalnie do wzrostu prędkości. Jednak przy dalszym wzroście v zaczyna ujawniać się ściśliwość ośrodka i gęstość maleje w kierunku przepływu. W związku z tym stałość iloczynu trzech czynników pvF w tych nowych warunkach zależy od szybkości, z jaką p maleje wraz ze wzrostem v. Gdy v < a, gdzie a jest lokalną prędkością rozchodzenia się dźwięku w poruszającym się ośrodku, szybkość zmniejszania się gęstości gazu pozostaje w tyle za szybkością zwiększania się prędkości, a zatem, aby zapewnić przyspieszenie, czyli zwiększyć v, należy zmniejszyć F (rys. 1) pomimo zmniejszenia się gęstości (dysza poddźwiękowa). Ale przy przyspieszeniu do prędkości v > a, gęstość maleje szybciej niż wzrasta prędkość; dlatego w części naddźwiękowej konieczne staje się zwiększenie powierzchni F (dysza naddźwiękowa). Tak więc dysza naddźwiękowa, która jest również znana jako dysza Lavala, ma zarówno część zbieżną, jak i część rozbieżną (rys. 2). Zmiana prędkości przez dyszę zależy od zmiany pola powierzchni przekroju poprzecznego F z długością.
Ciśnienie w obszarze wylotowym dyszy poddźwiękowej jest zawsze równe ciśnieniu pm otaczającego ośrodka na wylocie (pa = pm). Ciśnienia są równe, ponieważ wszelkie odchylenia objawiają się w postaci zaburzeń, które rozchodzą się wewnątrz dyszy z prędkością równą prędkości dźwięku i powodują zmianę organizacji przepływu, która wyrównuje ciśnienie w obszarze wylotowym dyszy. Gdy p0 wzrasta, a pm pozostaje stałe, prędkość va w obszarze wypływu z dyszy poddźwiękowej najpierw wzrasta, ale po osiągnięciu przez p0 pewnej wartości prędkość staje się stała i nie zmienia się przy dalszym zwiększaniu p0. Zjawisko to określa się mianem przepływu kryzysowego w dyszy. Po wystąpieniu przepływu kryzysowego średnia prędkość wypływu z dyszy poddźwiękowej jest równa lokalnej prędkości dźwięku (va = a) i nazywana jest krytyczną prędkością wypływu. Dysza poddźwiękowa przekształca się w dyszę soniczną. Wszystkie parametry gazu w obszarze wypływu z dyszy w tym przypadku są również określane jako krytyczne. Dla dysz poddźwiękowych o gładkim obrysie krytyczny stosunek ciśnień przy wypływie powietrza i innych gazów okrzemkowych wynosi (P0/pm)cr ≈ 1,9.
W dyszy naddźwiękowej najwęższy przekrój określany jest jako krytyczny. Prędkość względna va/a w obszarze wypływu z dyszy naddźwiękowej zależy tylko od stosunku obszaru wypływu Fa do obszaru przekroju krytycznego Fa i w szerokich granicach jest niezależna od zmian ciśnienia p0 w przedniej części dyszy. W związku z tym, zmieniając powierzchnię przekroju krytycznego Fcr za pomocą urządzenia mechanicznego, podczas gdy powierzchnia Fa pozostaje niezmieniona, można zmieniać va/la. Na tej zasadzie opierają się stosowane w technice dysze nastawne, które zmieniają prędkość wypływu gazu. Ciśnienie w obszarze wylotowym dyszy naddźwiękowej może być równe ciśnieniu otaczającego medium (pa = pm), a reżim przepływu tego typu nazywany jest przepływem projektowym; gdy ciśnienia nie są równe, reżim nazywany jest przepływem poza projektowym. W przeciwieństwie do dyszy poddźwiękowej, zaburzenia ciśnienia, gdy pa± pm, które rozchodzą się z prędkością dźwięku, znajdują się w przepływie naddźwiękowym i nie wnikają do dyszy naddźwiękowej; ciśnienie pa nie jest więc zrównane z pm. Reżimy pozaprojektowe charakteryzują się powstawaniem fal rarefakcji, gdy pa > pm i fal uderzeniowych, gdy pa < pm. Gdy przepływ przechodzi przez układ takich fal poza dyszą, ciśnienie staje się równe pm. Gdy ciśnienie w atmosferze znacznie przewyższa ciśnienie w obszarze wypływu z dyszy, fale uderzeniowe mogą przemieścić się do wnętrza dyszy, a wówczas zaburzony zostaje ciągły wzrost prędkości w naddźwiękowej części dyszy. Gwałtowny spadek ciśnienia i temperatury gazu w dyszy naddźwiękowej może prowadzić, w zależności od składu przepływającego medium, do wystąpienia takich procesów fizykochemicznych, jak reakcje chemiczne, przemiany fazowe i niekwilibracyjne przejścia termodynamiczne. Procesy te muszą być uwzględnione przy obliczaniu przepływu gazu w dyszy.
Dysze są szeroko stosowane w technice m.in. w turbinach parowych i gazowych, silnikach rakietowych, powietrznych silnikach odrzutowych, laserach gazowych, urządzeniach stosowanych w dynamice magnetogazowej, tunelach aerodynamicznych, stanowiskach badawczych stosowanych w dynamice gazowej, urządzeniach strumieniowych, przepływomierzach. Znajdują one również zastosowanie w tworzeniu wiązek molekularnych, w inżynierii chemicznej oraz w różnego rodzaju procesach strumieniowych. Dysza musi być zaprojektowana tak, aby spełniała określoną funkcję techniczną. Na przykład dysze do tuneli aerodynamicznych muszą zapewniać równomierny, równoległy przepływ gazu w obszarze wylotowym, podczas gdy dysze stosowane w silnikach rakietowych muszą zapewniać jak największy pęd strumienia gazu w obszarze wylotowym przy danych wymiarach. Te i inne specyfikacje techniczne spowodowały energiczny rozwój teorii dysz, która bada obecność w przepływie gazu cząstek ciekłych i stałych, a także takie procesy jak niekwilibracyjne reakcje chemiczne i przekazywanie energii promieniowania. Komputery były szeroko wykorzystywane w tej pracy zarówno do określania konstrukcji dysz, jak i do opracowywania złożonych eksperymentalnych metod badania dysz.
.